Радиант Пильмана

в чем суть радианта Пильмана и где это явление встречалось

Из интервью, которое специальный корреспондент Хармонтского радио взял у доктора Валентина Пильмана по случаю присуждения последнему Нобелевской премии по физике за 19... год: 

Радиант

источник Wiki

Радиа́нт (лат. radians, род. п. лат. radiantis — излучающий) — область небесной сферы, кажущаяся источником метеоров, которые наблюдаются при встрече Земли с роем метеорных тел, движущихся вокруг Солнца по общей орбите.

Так как траектории метеорных тел, принадлежащих одному рою, в пространстве почти точно параллельны, то пути метеоров соответствующего метеорного потока, продолженные на небесной сфере в обратном направлении, вследствие перспективы пересекаются на небольшой площадке неба, центр которой и является радиантом.

Положение радианта обычно указывается на день максимума потока. У потоков с длительным периодом активности, например, у Персеид, радиант за это время может проходить достаточно протяженный путь по небесной сфере.

Радиан

источник wiki

Радиа́н (русское обозначение: рад, международное: rad; от лат. radius — луч, радиус) — угол, соответствующий дуге, длина которой равна её радиусу^[1]. Единица измерения плоских углов в Международной системе единиц (СИ), а также в системах единиц СГС и МКГСС^[2].

Радианная мера — угловая мера, в которой за единицу принимается угол в 1 радиан. Для примера: прямой угол в градусной мере имеет 90 угловых градусов (по договоренности, это ниоткуда не следует). Тот самый угол в радианной мере имеет ${\displaystyle \pi /2}$ радиан ${\displaystyle \approx }$ 1,571 радиан.^[3]. Из определения следует, что величина полного угла в радианной мере равна 2π радиан (см. рис. справа). В градусной мере полный угол имеет 360 угловых градусов.

2019

Конец 2018, начало 2019 года, ознаменовался отсутствием каких либо личных достижений в  области БТГ, последний пару месяцев  была работа по идеи синфазной интерференции магнитного поля с электрическим полем,  математические интегралы мощности возникающий при интерференции низкочастотных колебаний с высокочастотными колебаниями с прерываниями высокочастотных колебаний оказались очень оптимистичными  в результате данной идей была попытка осуществить ускорения тока и магнитного поля тока в электрическом поле импульса большого напряжения, пока на текущий момент начало 2019 года результата по этому вопросу нету т.е. нету замеров и нету оценки мощности по ускоренному магнитному полю тут термин ускоренное магнитное поле не совсем точен тут есть смысл говорить об работе электронов и электронного тока соединенного с ним напряжением от  вторичного генератора и т.д.

Одним из оптимистичных моментов остается и является ряд опытов по Трансформатору без ОЭДС, данное устройство позволяет индуктивно-независимо т.е. без взаимной индукции между индуктором и приемной катушкой генерировать электрическую энергию по закону Майкла Фарадея с помощью дивергенции магнитного седла (по аналогии с электрическим седлом) тут необходимо проводить ряд опытов по оптимизации и усилению амплитуд чтобы повысить добротность в системе, для этого есть необходимость использовать LC резонанс для того чтобы усилить амплитуды магнитного седла, тут самым интересным является гипотеза об множественном включении последовательно трансформаторов без  ОЭДС в резонансный контур в результате чего в силу отсутствия взаимной индукции LC контур не будит разрушаться и мы сможем получать множественную генерацию индуктивно-независимых трансформаторов и т.д. (слишком оптимистично наверное)

Трансформатор без ОЭДС

Последовательное соединение проводников

При последовательном соединении электрическая цепь не имеет разветвлений. Все проводники включают в цепь поочередно друг за другом. На рисунке 44 показано последовательное соединение двух проводников 1 и 2, имеющих сопротивления и . Это могут быть две лампы, две обмотки электродвигателя и т.д.

Сила постоянного тока в обоих проводниках одинакова: I1=I2=I, так как в проводниках электрический заряд в случае постоянного тока не накапливается и через любое сечение проводника за определенный интервал времени проходит один и тот же заряд.

Параллельное соединение проводников

Про разные виды соединений проводников

На рисунке 38 показано параллельное соединение двух проводников 1 и 2 с сопротивлениями R1 и R2. В этом случае электрический ток I разветвляется на две части. Силу тока в первом и втором проводниках обозначим через I1 и I2 . Так как в точке разветвления проводников (в точке А) электрический заряд не накапливается, то заряд, поступающий в единицу времени в эту точку, равен заряду, уходящему из нее за это же время. Следовательно,

I = I1 + I1